Conceptos básicos.

Del fotón y el uso para el bien a la pistola electromagnética y otras armas destructivas.

 

HAARP y la Guerra Electromagnética

Interacción Ondas-Organismos vivos

Africano
 

ORIGEN Y DESARROLLO DE LA INTERACCIÓN DE LA RADIACIÓN ELECTROMAGNÉTICA CON LOS SERES VIVOS.

Paz Digital, 13-11-2008.- Hemos visto en capítulos anteriores cómo la radiación puede considerarse en sí misma un estado propio de la materia. Nos interesa conocer ahora la interacción que se produce entre las radiaciones electromagnéticas y la materia, más concretamente su interacción con los organismos vivos (formados por materia).

Ya desde 1895 en que Röntgen descubriera los rayos-X, transcurrieron apenas unos meses para que un primer paciente de cáncer fuese tratado con radiación, comenzando de este modo la experimentación de las radiaciones de origen artificial sobre los organismos vivos. A lo largo del siglo XX se ha continuando avanzando en la investigación, tanto de la Física, como de la biología y la medicina, lo que ha llevado, en el tratamiento del cáncer, desde las antiguas máquinas de ⁶⁰Co radiactivo que aún hoy perduran, hasta modernas máquinas de Rayos-X de alta energía (de haz de fotones).

Otras formas de radiaciones que han sido experimentadas con fines terapéuticos lo son también el haz de electrones; las fuentes implantadas o insertadas radiactivas (emisores de radiación γ, β, e incluso α han sido usados); los neutrones; los pi-mesones; y los iones de carga pesada tales como el ¹²C y el ²⁰Ne.

¿CÓMO AFECTA LA RADIACIÓN A LOS ORGANISMOS VIVOS?

La radiación puede causar un daño letal a las células, principalmente al formar radicales altamente reactivos en el material intracelular que puede romper las cadenas ADN, provocando en las células la pérdida de su capacidad de reproducirse. A mayor dosificación en la exposición a la radiación, mayor es la probabilidad de que las células se esterilizen. Este daño puede causarse tanto en células malignas que tratemos de erradicar de un cuerpo como en células de tejido sano sobre las que por imprudencia, azar, o de forma predeterminada se haga recaer una cierta dosis de radiación.

Existe, aparentemente, una pequeña diferencia en el comportamiento de las células sanas respecto a las de origen canceroso favorable a las primeras que permite cierta preservación de las mismas cuando son sometidas a una dosis radiactiva. Las razones de estas diferencias, aunque complejas, aún en estudio e incluso a veces controvertidas, pueden deberse probablemente más a diferencias en el mecanismo genético activado por la radiación, a la cinética de reparación del ADN y al mecanismo de repoblación celular que a la radiosensibilidad intrínsecas de ambas. En contra tenemos que hay factores tumor-protectivos tales como la mayor resistencia a la radiación de las células en regiones de baja tensión de oxígeno tales como son habitualmente las tumorales.

Hay que tener en cuenta que el efecto de las dosis radiactivas es acumulativo por lo que un organismo que se vea sometido periódicamente a radiación irá sumando los efectos de las dosis recibidas a lo largo del tiempo.

Para tratar de entender el mecanismo que conduce a la alteración de las células vivas cuando se ven sometidas a radiaciones, aunque sea de forma somera, es imprescindible empezar por estudiar la forma de interactuación de las ondas con los átomos. De ello hablaremos en los próximos apartados. Si alguien tiene interés en profundizar más en el conocimiento de estos fenómenos, puede recurrir a libros académicos tales como los de Johns y Cunningham (1983) o Khan (2003).

INTERACCIÓN DE LAS ONDAS ELECTROMAGNÉTICAS CON LOS ÁTOMOS

Introducción 

Einstein no obtuvo el Premio Nobel de Física por su “Teoría de la Relatividad” (falsa creencia), como por otra parte es natural, ya que era solo una Teoría.

A Einstein se le conoce principalmente por su “Teoría de la Relatividad”, de la que piensa equivocadamente bastante gente que fue lo que le otorgó el Premio Nobel de Física en 1921. Sin embargo, lo que le llevó a la concesión de ese galardón fue un escrito titulado “On a Heuristic Viewpoint Concerning the Production and Transformation of Light” (“Sobre un punto de vista Heurístico Concerniente a la Producción y Transformación de la Luz”), en donde desarrolló la noción del fotón y mostró cómo un fotón puede “colisionar” con un electrón transfiriéndole toda su energía.

Los fotones representan un cierto misterio para la Física actual. Por un lado pueden considerarse como puras ondas electromagnéticas que se propagan a través del espacio (descritas originalmente como una perturbación del éter). Electromagnéticas en el sentido de que van acompañados de oscilaciones en los campos eléctricos y magnéticos. Por otro lado, pueden concebirse como cuasi-partículas -paquetes de energía sin carga que viajan a la velocidad de la luz, igual a 3.0*10⁸ m/s, a través del espacio. Esta dualidad onda-partícula constituye un enigma inexplicable para la mayoría de los mortales excepto, quizá, para unos pocos físicos de mente inalcanzable que dicen entenderlo, aunque no logran explicarlo.

Los niveles de energía de una onda.

Acabamos de reseñar que un fotón es un “paquete de energía” sin carga eléctrica que se desplaza por el espacio a la velocidad de la luz. Es necesario, pues, diferenciar y cuantificar la cantidad de energía que posee cada fotón (o electrón en su caso) para poder analizar el comportamiento de las ondas cuando inciden sobre un átomo.

La energía de las ondas se expresa típicamente en unidades de electrón voltios, dónde un electrón voltio (abreviado eV) se define como la cantidad de energía cinética adquirida por un simple electrón libre cuando pasa a través de una diferencia de potencial electrostática de un voltio en el vacío (ver GRÁFICO 038).

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 038

Para familiarizarnos con el concepto podemos decir que la luz visible se mueve en un rango de energía que va desde algo menos de 2 eV (la luz roja) hasta casi los 3 eV (la luz azul). Los fotones que se utilizan para tecnologías de diagnosis (p. ej., las radiografías) abarcan un rango que se mueve entre los 50 y los 150 keV (miles de eV) y los fotones que se usan en el tratamiento del cáncer pueden variar entre 1 a 20 MeV (millones de eV).

Interacción de los fotones con los átomos.

Cuando un fotón pasa en la proximidad de un átomo, sus campos electromagnéticos asociados ejercen fuerzas sobre el núcleo cargado positivamente y sobre los electrones de carga negativa que orbitan alrededor del mismo y, en casos extremos, estas fuerzas son lo suficientemente fuertes como para provocar la ruptura del átomo y, en consecuencia, producir daños biológicos.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 039

Existen tres formas de interactuar un fotón con un átomo: Interacciónes foto-eléctricas, Interacciones de Compton e Interacciones nucleares o de producción de par. Todas ellas están sometidas a dos poderosas leyes de la física: la ley de la conservación de la energía y la ley de conservación del momento. Pasamos a describirlas a continuación.

Interacciónes foto-eléctricas

Cuando un fotón colisiona con un electrón le transfiere toda su energía. Esta energía que el electrón recibe es necesaria para que supere la fuerza que lo mantiene ligado al átomo. El resto es transferido como energía cinética al electrón, que así logra escapar, dejando al átomo “ionizado” y desapareciendo el fotón. (Ver gráfico).

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 040

El átomo ionizado, por su naturaleza inestable, mantiene la propensión a desarrollar posteriores modificaciones, ya que los electrones remanentes deben reajustarse en sus órbitas. Esto puede conducir a la emisión de fotones o de electrones de relativamente baja energía. En cualquier caso nos limitamos aquí a mencionar la existencia de estos fenómenos secundarios, pero no llevaremos mas allá esta explicación.

En este caso la ley de conservación de la energía nos lleva a la siguiente expresión:

E′_electrón = E_fotón − E_b

En donde E′_electrón es la energía del fotón incidente, E_fotón es la energía del electrón expulsado y E_b es la energía con la que el electrón estaba inicialmente ligado al átomo.

Los electrones tienden a ser expulsados del átomo en una dirección y sentido bastante próximo al de la dirección y sentido en que viajaba el fotón, siendo muy baja la probabilidad de que lo haga en sentido opuesto.

Interacciones de Compton

A diferencia de lo que ocurre con el efecto foto-electrico que acabamos de describir, donde la energía del fotón es absorbida plenamente por el electrón y el fotón desaparece, en el efecto Compton, el fotón que impacta deposita tan solo una parte de su energía sobre el electrón que orbita dentro de un átomo, continuando su trayectoria con energía reducida (en una dirección y sentido aproximado al que llevaba antes). Se dice entonces que el fotón ha sido dispersado o debilitado. El electrón impactado recibe usualmente la suficiente energía como para lograr escapar del átomo, típicamente en una dirección con un ángulo pequeño pero inverso al que mantiene el fotón debilitado respecto a la trayectoria original.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 041

La ley de conservación de la energía nos lleva en este caso a la expresión:

E′_electrón + E'_fotón = E_fotón − E_b

En donde E_fotón y E'_fotón son, respectivamente, las energías del fotón inicial y debilitado, E′_electrón es la energía del electrón expulsado y E_b es la energía con la que el electrón estaba inicialmente ligado al átomo.

El electrón expulsado y el fotón debilitado se reparten entre si toda la energía disponible, pudiendo llevar el fotón desde casi la totalidad de la energía disponible hasta casi ninguna.

El fotón puede resultar dispersado en la práctica totalidad de los 360º de ángulo disponibles. A mayor carga energética del fotón que incide sobre el átomo, más se aproxima la distribución angular de los fotones dispersados a la trayectoria original. P. ej., la mitad aproximadamente de los fotones debilitados en una emisión de 4 MeV estará en abanico de ± 10º respecto a la dirección original. Los electrones, en cambio, salen siempre expulsados dentro de ± 90º respecto a la trayectoria subsiguiente, entendiendo por tal la que está dentro de unos 10 a 15 grados respecto a la trayectoria original del fotón.

Una interacción de Compton, al igual que ocurre con la interacción fotoeléctrica, deja tras sí un átomo ionizado con tendencia al reajuste de los electrones remanentes en nuevas órbitas, pudiendo provocarse emisiones de relativamente baja energía de fotones o electrones.

Interacciones nucleares o de producción de par.

La tercera interacción de los fotones con los átomos se produce cuando los fotones consiguen aproximarse al núcleo del átomo, lo que conduce a la extinción del fotón y a la aparición o creación de un par de partículas: un electrón y un positrón (que es la antipartícula de un electrón), como puede verse en el esquema del gráfico 042.

Este proceso, denominado producción de par, es un caso concreto de la teoría de Einstein de la equivalencia de la energía y la masa. Se trata aquí de que la energía del fotón incidente se transforma para crear dos partículas, cada una de las cuales posee una masa de 0,511 MeV. Como consecuencia, existe una barrera de energía imprescindible para provocar una producción de par que sería exactamente 2 * 0,511 MeV = 1,02 MeV. Un fotón con menos energía simplemente no posee la energía suficiente como para provocar la creación de un par partícula-antipartícula.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 042

Las relaciones, según la ley de conservación de la energía, serían en este caso:

E′_electrón + E'_positrón = E_fotón − 1,02 MeV

En donde E_fotón es la energía del fotón incidente, y E'_positrón y E′_electrón son las energías, respectivamente, del positrón y el electrón emitidos.

El electrón y el positrón se reparten la energía disponible. El ángulo en el que se producen estos pares se reduce típicamente a 0,511/Ec radianes, donde Ec es la energía cinética del fotón en MeV. Así, por ejemplo, un haz de fotones a 4 MeV producirá, aproximadamente, electrones y positrones; la mitad de los cuales estará dentro de ± 15º respecto a la trayectoria original del fotón.

Dependencia de los tipos de interacción fotónica con la energía del fotón.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 043

El gráfico 043 muestra la importancia relativa de cada uno de los tres modos de interacción fotónica al ir variando la energía del fotón “disparado”. La probabilidad de una interacción fotoeléctrica varía aproximadamente según la función (1/E_fotón)³. Como resultado, las interacciones de tipo fotoeléctrico son mucho mas importantes –de hecho son las dominantes– con los fotones de baja energía. Por encima de aproximadamente los 0,05 MeV, la importancia relativa de la dispersión Compton es aproximadamente constante con la energía hasta llegar a los 3 MeV mas o menos y después cae lentamente. La probabilidad de producción de par es cero hasta alcanzar la energía de la masa de dos electrones y a partir de ahí aumenta bruscamente con la energía del fotón. Como resultado la producción de par es mucho mas importante -de hecho, dominante– cuando los fotones son de alta energía. Es de señalar que en el uso terapéutico de las radiaciones las energías que suelen usarse se mueven entre los 0,3 y los 20 MeV, y en dicho rango las interacciones entran casi por completo en las del tipo Compton.

Dependencia del tipo de interacciones fotónicas con el número atómico (Z).

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 044

La probabilidad de cada uno de los tipos de interacción fotónica tienen dependencias muy diferentes según sea el número atómico (Z) del átomo bombardeado. Por gm*cm^-2 de material la probabilidad de una interacción es: para una interacción fotoeléctrica aproximadamente proporcional a Z; para interacciones Compton, virtualmente independiente de Z; y para producción de par, aproximadamente proporcional a Z. Así, por ejemplo, en las energías usadas para diagnósticos (sobre 0,1 MeV o menos) el efecto fotoeléctrico en materiales de Z elevado, tales como los huesos, es muy importante, lo que explica el por qué se obtienen tan buenos contrastes óseos en las radiografías. En el gráfico 044 se muestran los dominios de prevalencia de los tres tipos de interacción en función tanto de la energía del fotón como del material bombardeado. De este gráfico se puede deducir también que, salvo quizás los objetos metálicos que se encuentren dentro de un cuerpo humano, el comportamiento de las radiaciones a las que pueda estar sometida una persona en todas las partes de su cuerpo estará dominada por la física de las interacciones Compton.

La interacción de los fotones con las moléculas.

Hasta aquí hemos explicado como interactúan los fotones con los átomos. Los tejidos humanos o animales, sin embargo, están constituidos primariamente por moléculas, que a su vez se componen de átomos. Por mucho y de largo son las interacciones de la radiación con los átomos las fundamentales. No obstante, una vez que un átomo ha sido ionizado o excitado, la molécula a la que pertenece se verá afectada. Si el átomo ha sido ionizado, algunos de las cadenas que enlazan a los átomos dentro de la molécula tenderá a interrumpirse, y la molécula, a su vez, o bien se rompe o bien se ve sustancialmente transformada. El agua, por ejemplo, que constituye sobre un 60% de nuestro cuerpo, puede verse transformada en radicales libres que de esta forma se vuelve altamente quimio-activa. La molécula puede, también, elevar su energía mediante excitación vibratoria o rotacional lo que en último término se manifestaría como calor.

Interacción de los electrones con los átomos.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 045

Los electrones, al igual que los fotones, ejercen fuerzas que interactúan con los constituyentes de un átomo. Sin embargo, el mecanismo es bastante diferente ya que los electrones transportan una carga (1,60*10-19 Culombios por electrón) mientras que los fotones son neutros. Cualquier par de objetos cargados, incluso en reposo, ejerce una fuerza igual y opuesta sobre el otro denominada fuerza de Culomb, como ya hemos descrito en capítulos anteriores. Esta fuerza es inversamente proporcional al cuadrado de la distancia.

Cuando un electrón pasa cerca de o atraviesa un átomo ejerce una fuerza sobre los electrones que orbitan y sobre el núcleo, dando lugar a cuatro tipo de interacciones: excitación, ionización, dispersión o debilitamiento y el bremsstrahlung  (palabra de origen alemán que podría traducirse como radiación de frenado, aunque al fenómeno se le conoce internacionalmente con esa denominación). Pasemos a describir cada una de ellas.

Excitación.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 046

El electrón entrante puede transferir energía a uno o más de los electrones que orbitan en un átomo, que resultan así “excitados”; por ejemplo, forzados a cambiar de órbita. Como estos electrones deben redistribuirse puede ocurrir o bien que aumenten la energía del átomo en su conjunto manifestándose como calor o bien que se induzcan radiaciones secundarias tanto de fotones “blandos” como de electrones de baja energía.

Si consideramos la influencia de este tipo de interacción cuando actúa sobre tejidos vivos podríamos decir que las radiaciones secundarias no deberían producir apenas daño. Sin embargo, el electrón entrante continuará su camino con su energía disminuida solo muy ligeramente (en una cantidad igual a la energía de excitación del átomo) y provocará nuevas interacciones aumentando así las probabilidades de causar daño.

Ionización.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 047

Cuando la energía transferida por el electrón entrante sobrepasa la energía de ligadura de un electrón alcanzado, ese electrón será expulsado del átomo en un estado ionizado, pudiendo causar potenciales daños en tejidos vivos. El electrón entrante perderá energía y continuará su recorrido. El resultado de la interacción es similar a la que se produce cuando se trata de un fotón.

En este caso el principio de conservación de la energía nos conduce a la expresión:

E′_electrón + E′'_electrón = E_electrón − E_b

En donde E′_electrón y E′'_electrón son las energías de los dos electrones salientes, E_electrón es la energía del electrón entrante y E_b es la energía de ligadura del electrón expulsado. Es de destacar que no hay forma de distinguir entre el electrón que ha sido expulsado y el electrón que ha entrado originalmente.

Los electrones expulsados en una ionización pueden a su vez poseer la suficiente energía como para provocar la ionización de un nuevo átomo. En tal caso se les denomina rayos-delta, escrito habitualmente rayos-δ, y suelen tener una energía entre 10eV y 30 eV.

El átomo ionizado, como en el caso del efecto fotoeléctrico, pueden producir posteriores radiaciones de relativa baja potencia debido a su naturaleza inestable.

Atenuación o debilitamiento por el núcleo.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 048

Los electrones también pueden ser atenuados por el núcleo tal y como se muestra en el gráfico 048. En lo que respecta a la deflección de electrones, la deflección por el núcleo afecta mucho más que la que se produce por la de los electrones que orbitan al átomo. Aunque cada interacción con un núcleo producirá tan solo una leve deflección, el electrón tendrá un número muy elevado de deflecciones antes de llegar a detenerse y la acumulación de las deflecciones pueden provocar el desvío de su trayectoria alejándola bastante de lo que sería una línea recta. De hecho, un electrón puede ser defleccionado por la acumulación de sucesivas atenuaciones hasta el punto de que logre “darse la vuelta” y continuar su trayecto en la dirección contraria.

Bremsstrahlung.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 049

Cuando los electrones sufren aceleración (modifican su velocidad) emiten radiación. Por ejemplo, las ondas electromagnéticas usadas para transmitir las emisiones de radio son creadas mediante la provocación de la oscilación de electrones, y de este modo, su aceleración. Esto origina las emisiones de radiaciones electromagnéticas; es decir, de fotones, y, también, la deflección del electrón. En el gráfico se muestra el esquema de funcionamiento.

Si despreciamos la pequeña cantidad de energía que consume la recolocación del núcleo, la ley de conservación de la energía nos lleva en este caso a:

E′_electrón + E'_fotón = E_electrón

En donde E_electrón es la energía del electrón entrante, E′_electrón es la energía del electrón a su salida y E'_fotón es la energía del fotón emitido. Tanto el electrón como el fotón tienden a desvanecerse en las proximidades de la dirección que llevan. A mayor energía, mayor es la trayectoria recorrida. La energía vertida en el proceso de bremmstrahlung es proporcional a la primera potencia del número atómico Z del átomo.

Existe un aspecto curioso en el proceso de bremsstrahlung y es que los cálculos precisos del efecto predicen la emisión de un número infinito de fotones. Los físicos odian los valores infinitos y esto provocó un enorme desconcierto cuando fue determinado por primera vez. La solución fue encontrada pronto: mientras que, desde luego que hay un número infinito de fotones emitidos, muchos de ellos tienden a transportar una cantidad infinitesimal de energía. Como resultado, la energía neta transportada por todos los fotones en cualquier rango de energía que fijemos, bajando incluso hasta cero, es finita (por convenio). De esta forma se resolvió el problema (y funciona, por ahora).

Además, la energía neta transportada por los fotones en cualquier rango de energía que fijemos permanece mas o menos constante en función de la energía del fotón. Esto se muestra esquemáticamente en el siguiente gráfico 050.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 050

Aunque el bremsstrahlung juega un papel importante en muchas aplicaciones técnicas y médicas, no es un factor sustancial en la interacción de la radiación con los tejidos, como veremos más adelante.

INTERACCIÓN DE LOS FOTONES CON LA MATERIA

Hasta ahora hemos considerado, casi únicamente, la interacción con un simple átomo. Veamos a partir de ahora lo que ocurre con la materia compuesta por un conjunto abundante de átomos.

Pero antes de ello sería conveniente aclarar el concepto de dosis radiactiva.

El concepto de dosis radiactiva.

Cuando la radiación interactúa con la materia la energía se dispersa y mucha de ella es transferida a los átomos y moléculas de la materia. La energía dispersada puede transferirse a, o muy próxima a, el lugar de una interacción, o bien puede transferirse a cierta distancia alejada del sitio de la interacción original mediante los fotones y partículas secundarios. Parte de la energía es trasladada lejos por los fotones y las partículas que salen del material objetivo de la radiación y no pueden volver a tener más impacto sobre el mismo.

Hablamos de dosis radiactiva para definir la medida de la cantidad de energía depositada en un pequeño volumen de materia como resultado de una radiación dirigida a un punto de interés, sea esta energía depositada directamente o sea la misma como consecuencia de radiaciones secundarias generadas a cierta distancia de las interacciones primarias. La dosis, en el SI de medidas se expresa en unidades de Gray (escrito Gy), donde 1 Gy = 1 J*kg. Antiguamente se empleaba el rad, dónde 1 rad = 100 Gy ó 1 cGy.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 051

En principio, una dosis podría medirse captando la energía depositada en un reducido volumen que sea pequeño respecto a la variación espacial de una dosis y luego dividiendo la energía medida por la masa del pequeño volumen. En la práctica, a diferentes efectos suele usarse una cámara de ionización colocada en el punto de interés, que consiste esencialmente en una pequeña cavidad con un par de electrodos planos paralelos. La radiación que pasa a través de la cavidad ioniza el gas creando muchos iones, el número de los ellos es proporcional a la dosis depositada por la radiación. Al aplicar un voltaje se provoca que los electrones y los iones se aparten hacia electrodos opuestos. La carga transportada por los electrones hacia el electrodo positivo puede entonces medirse siendo la dosis igual a la carga recolectada multiplicada por un factor de calibración y pequeños coeficientes correctores respecto a la presión y temperatura.

Es importante señalar que según el medio en el que se encuentre la materia objeto de una radiación (aire, agua,...) la dosis que reciba puede variar de forma apreciable en un punto dado. Por ello, cuando se habla de dosis sin especificar el medio se suele referir a la equivalente a la que se recibiría si el medio fuese el agua.

Resultado de aplicar una dosis radiactiva en un cuerpo.

¿Qué forma adquiere una dosis radiactiva cuando se deposita su energía sobre un cuerpo?

Existen ya suficientes experiencias de la interacción de la radiación sobre la materia como para poder responder a esta cuestión. Al final, toda la energía aparece o bien como calor o bien en forma de cambios químicos debidos a la ionización. En la práctica, y por mucho, la mayor proporción de la energía depositada –al menos el 96%- aparece como calor. Si alguien ha tocado o se ha aproximado a la cabeza de una máquina de ⁶⁰Co terapéutica conocerá bien el calor generado alrededor del blindaje que envuelve la fuente.

No obstante, ése, relativamente pequeño, menos de un 4% de energía que se transforma en cambios químicos es el que, cuando se trata de materia orgánica, juega el papel fundamental en las posibles perturbaciones de los organismos vivos.

Interacción de un simple fotón con la materia.

Consideremos un simple fotón que se proyecta sobre una persona con una energía de 4 MeV, pongamos, por ejemplo, que para atravesar lateralmente el cerebro a través de tal vez unos 15 cms de tejidos y huesos.

Pregunta: ¿Qué es lo mas probable que ocurra con ese fotón?

Respuesta: ¡Absolutamente nada!

Sí, esto es así. La probabilidad de interacción es tan baja que lo que ocurrirá, casi seguridad, será que el fotón pase a través del cerebro y salga sin que haya sufrido ninguna interacción en absoluto, y por ende sin causar el menor daño a los tejidos o los huesos de dicha persona.

El evento que ocurriría como segundo más probable sería que el fotón tuviese una única interacción. Como hemos visto mas arriba, son las interacciones tipo Compton las que dominan las interacciones en este rango de energías. Es decir, que en este caso, de un fotón a 4 MeV, el fotón atenuado continuará su recorrido con energía disminuida (que podría ser cualquiera entre 0 y los 4 MeV) y un electrón saldrá expulsado del átomo impactado con una energía que estará entre ~4 y ~0 MeV. Lo que con máxima probabilidad le ocurrirá a este fotón debilitado será de nuevo ¡nada! Es casi seguro que escape de la persona sin que sucedan mas interacciones.

Pero veamos lo que ocurre con el electrón expulsado del átomo por el efecto Compton. Pongamos, por caso, que el electrón recibe cerca de la mitad de la energía disponible, es decir, ~2 MeV. ¿Que hará entonces? A diferencia de lo que ocurre con los fotones neutrales, cuya probabilidad de interacción es muy escasa, una partícula cargada como es el electrón tiene muy altas probabilidades de interactuar. Como hemos visto, el electrón puede tanto excitar como ionizar a los átomos. En el primer caso, uno, y en el segundo caso, dos electrones emergerán llevando consigo gran cantidad de energía; exactamente toda la energía del electrón incidente menos la energía de ligadura del electrón expulsado que se mueve en el orden de las decenas a pocos centenares de eV. Esto significa que habrá perdido muy poca energía. Por tanto, el electrón (o electrones) aún energético seguirá provocando todavía mas interacciones, y sus hijos generarán otras interacciones, y así sucesivamente hasta (casi) el infinito. Al final, dado que las energías de ligadura de los electrones a sus núcleos tienden a estar en el orden de las decenas de eV (pongamos para el caso una media de 50 eV), se producirá en términos medios una cantidad de alrededor de 2 MeV dividido por 50 eV =~40,000 ionizaciones antes de que el electrón incidente y toda su descendencia pierdan toda su energía y alcancen el reposo. Este gran número de interacciones da como resultado la dispersión de cerca de 2 MeV por centímetro de camino recorrido en medio acuoso creando una “mancha” de dosis radiactiva en las proximidades de la interacción de algo así como 1 cm de longitud y unos pocos milímetros de ancho.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 052

La conclusión de todo esto es que mientras la interacción inicial del fotón ha ioniado a un solo átomo, el electrón expulsado provoca a continuación la ionización de decenas de miles de átomos. Esto significa que, virtualmente, todo el daño causado por un fotón es debido al daño causado por los electrones secundarios.

Para terminar este apartado volvamos al fotón dispersado que emergió tras la primera interacción de Compton. Hemos dicho que lo más probable es que escape sin producir mas interacciones. Sin embargo, tal como ocurre con el fotón inicial, hay alguna posibilidad de que él mismo sufra una nueva interacción de Compton. Si así sucediera, la interacción probablemente ocurriría a cierta distancia de la interacción inicial dado que la probabilidad de interacción es muy baja. La segunda interacción procedería de forma muy similar a la primera. Habrá un nuevo fotón atenuado que muy probablemente escape de la persona sin provocar mas daño y el electrón expulsado originará decenas de miles de ionizaciones hasta perder su energía y detenerse. La única diferencia estará en que el fotón atenuado poseerá menos energía que el fotón inicial y por tanto, de media, el electrón expulsado con menor energía causará menos ionizaciones y sobre una distancia ligeramente mas corta que en la interacción de Compton inicial; es decir, que la “mancha” de la dosis radiactiva será ligeramente menor en extensión. Y, por supuesto, la segunda interacción de Compton puede conducir aún a otra más, y esta a otra más, y así indefinidamente, pero si ya de por si la primera es poco probable, las sucesivas irían aproximándose exponencialmente a lo imposible.

Interacción de un haz de fotones con la materia.

Pongamos ahora el caso de que dispongamos de un haz de fotones de 4 MeV. Se necesitarían varias veces 10¹⁰ fotones por cm² para producir una dosis de 2 Gy. Un haz que proporcione tan enorme número de fotones producirá una superposición de, igualmente, un enorme número de sucesos como los descritos en el apartado anterior. Como consecuencia habrá un abundante número de “manchas” provocadas por la dosis radiactiva que se irán solapando unas con otras hasta formar una gran mancha que se extenderá a lo largo del tejido que se encuentre dentro del haz.

Naturalmente, también existirá un “mar” de fotones secundarios que escaparán del cuerpo sin que vuelvan a interactuar con él ni a producir mas daño.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 053

La cuestión en este punto puede ser: ¿existe algún aparato o pistola electromagnética capaz de producir un haz de rayos de fotones que interactúe así con la materia?

Máquinas de radiación fotónicas o “Pistolas” electromagnéticas.

En muchas ocasiones un mismo tipo de intrumento, basado en los mismos principios físicos dependiendo del uso que se le vaya a dar puede pasar de ser una herramienta totalmente eficaz en manos de buenos médicos a un arma totalmente letal en manos de un ejército o de cualquier persona o grupo agresivo. Por eso una moderna máquina de emisión de fotones pudiera bien ser la tecnología mas avanzada en el terreno terapéutico y llamársele “Equipo de tratamiento médico” o bien constituir una “pistola” si se utiliza contra las personas.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 054

Como decíamos al comienzo, las antiguas máquinas de Cobalto o “bombas de cobalto” se han venido utilizando en el tratamiento contra el cáncer desde hace décadas y aún hoy se siguen usando en ciertas zonas del mundo donde la electricidad no es muy fiable o bien los servicios de reparación de máquinas más modernas son problemáticos. El funcionamiento de una “bomba de cobalto” es bastante simple: se coloca una fuente altamente activa de ⁶⁰Co en un pesado caparazón de plomo que tiene una apertura a través de la cual los fotones producidos en la desintegración del ⁶⁰Co pueden escapar para proporcionar un haz de rayos terapéuticos. Se necesita en este caso material altamente radiactivo para llegar a manejar los haces de fotones. Por otro lado los haces de fotones que se pueden producir con este procedimiento serían casi monoenergéticos ya que el ⁶⁰Co emite de forma natural rayos-γ de 1,17 y 1,33 MeV que en la práctica equivaldría practicamente a una emisión monoenergética a 1,25 MeV.

Hoy día, la mayoría de los haces de fotones se generan mediante aceleradores de electrones, abreviado “linacs”. El principio de funcionamiento es también bastante sencillo: partiendo de una fuente de electrones se les somete en un canal especialmente diseñado para ello a una fuerte aceleración. Estos electrones impactan sobre un objetivo que suele ser tungsteno (aunque no explicaremos ahora el por qué). A partir de ahí el proceso de bremsstrahlung iniciaría la emisión de fotones que convenientemente filtrados y orientados se pueden aplicar sobre cualquier objeto.

Con este procedimiento se elimina la necesidad de manejar material radiactivo, se consiguen además haces de fotones a muy diferentes potencias energéticas ( de decenas de MeV) y por otro lado se puede controlar con mucha precisión el tamaño del haz.

Una máquina real y su esquema de funcionamiento puede verse en el siguiente gráfico 055

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 055

RADIACIONES SOBRE MATERIALES BIOLÓGICOS

Quien haya llegado hasta aquí debería tener ya totalmente claro que cualquier tipo de radiación, sea del origen que sea y sea perceptible o no por nuestros sentidos, interactúa con toda materia a la que alcanza, incluida por tanto la materia orgánica.

También debería tener claro que a medida que aumenta la energía que transporta una onda electromagnética su capacidad de transformación de la materia a la que alcanza aumenta también.

Se ha de tener en cuenta que no todas las interacciones con ondas electromagnéticas producen efectos negativos ni deben evitarse, al contrario, la interacción con las ondas electromagnéticas no solo son inevitables, sino que son además imprescindibles para multitud de procesos biológicos, que sin la intervención de ondas electromagnéticas de origen natural (es el caso de la luz) se verían interrumpidos y con ello conducirían a la extinción de la vida. La protección frente a una potencial exposición a radiaciones dañinas no debería por tanto basarse en el aislamiento que, a la vez que impide la entrada de ondas perniciosas, evita que nos lleguen las que necesitamos para sobrevivir, sino en impedir la generación de las mismas de forma incontrolada o, aún peor, controlada pero hacia un uso intencionadamente pernicioso.

Cuando los tejidos son irradiados se da comienzo a una cadena de eventos complejos y no siempre totalmente entendidos. Se podría decir que en primera instancia la radiación interactúa con los tejidos a nivel físico. A partir de ahí se produciría un proceso químico que concluiría con un proceso biológico. Es precisamente este último proceso el matiz diferenciador respecto al resto de la materia explicado hasta ahora. Estos procesos pueden resumirse en el siguiente esquema.

HAARP y la Guerra Electromagnética. GRÁFICO 056

Cuando un organismo vivo recibe dosis radiactivas que superan lo que su estructura orgánica es capaz de resistir sin dañarse, los procesos químicos subyacentes originarán daños en las estructuras de ADN que o bien conducen a su incapacidad de reproducción y con ello a su extinción, o bien alteran su estructura produciendo efectos imprevisibles (mutaciones, disfunciones, e incluso destrucción...).

CONCLUSIÓN

El gran problema con el que se encuentra la población es que al hablar de radiaciones electromagnéticas estamos hablando de algo invisible, y, a la vez, de lo letal que pudiera ser una radiación determinada para quien la reciba, pero que le resultaría imperceptible con ninguno de sus cinco sentidos. 

Hay suficientes indicios hoy día que nos hacen aseverar que se están desarrollando armas destructivas a partir de estos conocimientos, unas armas, que, en manos de potenciales “Mesías salvadores” con ínfulas totalitarias son empleadas de forma más o menos indiscriminadas contra grandes masas de población, o de forma personalizada contra todo aquel que dichos “Mesías” consideran que se interpone en su camino “salvador”.

Los instrumentos (armas) para emitir estas radiaciones electro-magnéticas pueden tener cualquier forma y tamaño, como hemos visto y se puede suponer; y el camuflaje, simulando neutralidad o no, puede ir desde el uso de teléfonos móviles como armas electromagnéticas (que naturalmente ya lo son en su funcionamiento elemental) a los rifles más sofisticados y otras armas de guerra, pasando por armas en forma de  bolígrafos, cámaras fotográficas, antenas emisoras fijas o móviles, etc... Cuestión de gustos. 

No se trata de ninguna ciencia ficción, sino de una realidad frente a la que estamos obligados a abrir los ojos. Las "armas electro-magnéticas" existen, tal como hemos demostrado más arriba; no estamos capacitados para percibir sus emisiones con ninguno de los cinco sentidos, aunque estén "disparando" contra nuestro organismo; su uso para el mal es tan creíble como que tenemos muchas muestras de destrucción sin que nadie haya visto realmente el "arma del crimen" ni la mano que la portaba, y sin que encajen las pruebas falsas colocadas en el lugar del crimen a efectos de justificar la acción correspondiente. Todos estamos obligados a luchar contra estas armas, para lo que el primer paso es el conocimiento racional de su existencia.

Paz Digital, 13-11-2008

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